電子在導體內總是沿著阻力最小的路線流動。在導體表面及近表層的結構元與導體表面基本平行，電子在其間換位流動阻力較小。而在導體內部結構元呈上下、左右、前后空間排列，電子在其間定向流動要受到五個方向的阻力，（而在表面只有三個方向的阻力）可見電子在導體表層附近運行的阻力要比在內部小得多，這樣就導致了電流的集膚效應。

其二，當電子在導線內移動時，在其運動的垂直方向伴生著磁場，（右手定則）其它電子在磁場的作用下向逐步向周邊發散移動，于是移向了導線的表層附近，形成了電流的集膚效應。

其三，當然還有溫度的影響：在導體內部，電阻產生的熱不易散發，溫度較高，價和電子運轉的速率高，線路不是很扁平，這樣就導致了電子通路相對窄小，電阻就高。在導體的表面，散熱快、溫度低，價和電子運轉的速率低，線路扁平，這樣就導致了電子通路相對寬大，而故導體表面電阻小，外來電子運行較快，這也是電流集膚的原因之一。 尖端放電 當導體的某部分做得很細很尖時，尖端部分的表面積相對較大，換位移動到此的電子密度相對較大，在尖端部分甚至有些擁擠，有部分電子在擁擠中從尖端溢出，于是就導致了尖端放電現象。

磁性基本現象

從「磁性來源」中我們了解到，某些原子的核外電子的自旋磁矩不能抵消，從而產生剩余的磁矩。但是，如果每個原子的磁矩仍然混亂排列，那么整個物體仍不能具有磁性。只有所以原子的磁矩沿一個方向整齊地排列，就像很多小磁鐵首尾相接，才能使物體對外顯示磁性，成為磁性材料。這種原子磁矩的整齊排列現象，就稱為自發磁化。既然磁性材料內部存在自發磁化，那么是不是物體中所有的原子都沿一個方向排列整齊了呢？當然不是，否則，凡是鋼鐵等就會永遠帶有磁性，成為一塊大磁鐵，永遠能夠相互吸引了（實際上，兩塊軟鐵不會自己相互吸引）。事實上，磁性材料絕大多數都具有磁疇結構，使得它們沒有磁化時不顯示磁性。

磁疇：

所謂磁疇，是指磁性材料內部的一個個小區域，每個區域內部包含大量原子，這些原子的磁矩都像一個個小磁鐵那樣整齊排列，但相鄰的不同區域之間原子磁矩排列的方向不同，如右圖所示。各個磁疇之間的交界面稱為磁疇壁。宏觀物體一般總是具有很多磁疇，這樣，磁疇的磁矩方向各不相同，結果相互抵消，矢量和為零，整個物體的磁矩為零，它也就不能吸引其它磁性材料。也就是說磁性材料在正常情況下并不對外顯示磁性。只有當磁性材料被磁化以后，它才能對外顯示出磁性。下圖為在顯微鏡中觀察到的磁性材料中常見的磁疇形狀，其中左面是軟磁材料常見的條形疇，黑白部分因為不同的磁疇其磁矩方向不同而具有不同的亮度，它們的交界面就是疇壁；中間是樹枝狀疇和疇壁；右面是薄膜材料中可以見到的磁疇形狀。實際的磁性材料中，磁疇結果五花八門，如條形疇、迷宮疇、楔形疇、環形疇、樹枝狀疇、泡狀疇等。

既然磁疇內部的磁矩排列是整齊的，那么在磁疇壁處原子磁矩又是怎樣排列的呢？在疇壁的一側，原子磁矩指向某個方向，假設在疇壁的另一側原子磁矩方向相反。那么，在疇壁內部，原子磁矩必須成某種形式的過渡狀態。實際上，疇壁由很多層原子組成。為了實現磁矩的轉向，從一側開始，每一層原子的磁矩都相對于磁疇中的磁矩方向偏轉了一個角度，并且每一層的原子磁矩偏轉角度逐漸增大，到另一側時，磁矩已經完全轉到和這一側磁疇的磁矩相同的方向。上圖給出了典型的磁疇壁結構示意圖。

居里溫度：

對于所有的磁性材料來說，并不是在任何溫度下都具有磁性。一般地，磁性材料具有一個臨界溫度Tc，在這個溫度以上，由于高溫下原子的劇烈熱運動，原子磁矩的排列是混亂無序的。在此溫度以下，原子磁矩排列整齊，產生自發磁化，物體變成鐵磁性的。

利用這個特點，人們開發出了很多控制組件。例如，我們使用的電飯鍋就利用了磁性材料的居里點的特性。在電飯鍋的底部中央裝了一塊磁鐵和一塊居里點為105度的磁性材料。當鍋里的水分干了以后，食品的溫度將從100度上升。當溫度到達大約105度時，由于被磁鐵吸住的磁性材料的磁性消失，磁鐵就對它失去了吸力，這時磁鐵和磁性材料之間的彈簧就會把它們分開，同時帶動電源開關被斷開，停止加熱。